主要内容
RL自然响应
RL电路的自然响应。威利·麦卡利斯特著。
我们研究了电阻和电感电路的自然响应。这种讨论与RC电路的分析类似。
这个 电路相当常见。它出现在任何时候,线圈涉及到电路,例如当你驱动一个机械继电器引起物理运动(继电器包含一个线圈用作电磁铁)。电感几乎存在于每一个电源和许多滤波器中。所有的电线和电路板都有一个小的自感,这在非常快的电路中是很重要的。
这是一个我们必须考虑时间的电路。要得到精确的理解需要从微积分的概念。我们使用导数来描述 电路的行为。
我们要做的是什么
对于电阻电感电路,如果电感的初始电流为 ,则电流将根据以下情况指数衰减:
其中 是 时的当前值。
这叫做自然反应。
时间常数是指数的陡度的量度。它的单位是秒。
电路的自然响应就是当没有外部影响(没有能量进入)时电路所做的事情。它是电路最基本的行为。当放置在更大的电路中时,自然反应在整体行为中起着至关重要的作用。
设置RL自然响应
为了让 电路做一些事情,我们调用一个外部助手来添加一些能量,然后后退一步,让它独自运行,同时观察发生了什么。
在这个示意图的右边,我们有电感器 和电阻器 。这就是我们要研究的电路。在左边是我们的“外部助手”,由一个电流源、 、电阻 和一个处于关闭位置的开关组成。
假设开关已关闭很长时间,蓝色回路显示电流在该电路中的流动情况:
我们怎么知道所有的电流流过电感而没有电流流过任何一个电阻?电感方程告诉我们:
源电流是恒定的,不会随时间而改变。
这意味着当前随时间的变化是 。
如果我们把这个值放入电感方程,我们得到 。整个电感器(因此两个电阻)的电压为0美元。欧姆定律告诉我们,电压为 的电阻,电流为 。
当流过电感器的电流恒定时,我们说:电感器“看起来像”短路,因为它的端子上有 的电压,就像理想的导线一样。
初始条件
现在有一个电流流过电感器。我们在 时打开开关,然后算出初始条件。
打开开关从 部分断开辅助电路 。 在帮助器端,当前的 开始流经 , (帮助器电路已经完成了它的工作,从现在开始我们将不再关注这部分)。在 端,当前的 会立即翻转过来,开始流经 :
初始条件摘要
在开关打开之前, ,电感器有一个电流,我们称之为 ,在电感器和电阻之间有 电压。
稍后,在 处,开关打开,当前 仍然在 中流动,现在在 中流动。
电感器中的电流不会,事实上,也不可能瞬间改变。所以开关打开后流过电感器的电流等于开关打开前的电流。
在过去的所有时间,直到 ,电感器中的电流为 :
RL自然反应-直观的描述
让我们推断一下接下来会发生什么。我们要算出 和 作为时间的函数。
我们在上面说过, 在开关打开后立即在电感器中流动。电压发生了什么变化?
电阻器中的电流从 跳到 ,因此电压立即跳到 。
现在我们知道了开关打开后的电流和电压。接下来让我们想想,经过很长一段时间之后,这条电路最终会在哪里结束。
电阻(不像理想的电感或电容)以热能的形式耗散能量。热量来自于存储在电感磁场中的能量(我们的自然响应电路中唯一的能量来源)。如果我们等很长时间,所有从电感器中开始的能量最终都会被电阻转化为热。当所有的能量都消失时, 是 , 是 。这是电路的最终状态。
中间会发生什么?
现在我们填入从 到“很长一段时间以后”之间的时间间隔。现在,我要假设有一条平滑的连接曲线将曲线的两段连接起来。我猜变化率在开始的时候可能会更高,当电流很大的时候电阻器的功率耗散率也会更高。利用这种直觉,我可以画出电流和电压的预测曲线。
这对于 电路的自然响应是一个很好的猜测。用我们的直觉,我们算出了开始和结束的状态,并估计了电流和电压在开始和结束之间的过渡是什么样的。我们不确定曲线下降的速度有多快,也不确定“一段很长的时间”到底有多长。
接下来,我们开发一个精确的解,这要求我们使用一些微积分。
自然响应的形式派生
我们假设在 中的初始电流为 。
为组件建模
这两个分量由它们特有的 - 方程来建模。
电阻由欧姆定律描述:
电感器由电感器 - 方程描述:
为电路建模
我们可以把基尔霍夫电压定律写在示意图的左上角逆时针旋转:
这是对电路的微分方程建模。
从这里开始,我们将 称为 。
解决电路问题
上式为一阶常微分方程 (ODE)。
现在我们来看看ODE的解。一种方法是对解决方案进行有根据的猜测,并进行尝试。这就是我们要做的,正如我们在分析RC自然响应时所做的那样。
为了解微分方程,我们想出一个电流函数,把这个函数代入微分方程看看它是否成立。
正如我们在 电路中所做的那样,我们尝试了一个带有一些可调参数的指数函数, 和 。
是时间 是电流,作为时间 的函数, 是常数,我们必须算出, 是一个振幅项,可以将电流放大或缩小, 必须有 的单位,所以我们得到一个无单位指数。
将我们提出的解代入微分方程,看看是否可行:
我们来计算第一项的导数:
将导数代回微分方程:
现在我们可以提出普通的 项。
这个方程描述了我们的特定电路,用提议的 。
现在我们算出两个常数, 和 ,看看能不能把方程变成真。
我们可以设置 来得到一个解。但那很无聊。你什么也不投入,什么也得不到。
我们可以使 来得到另一个解。这也很无聊。如果我们把 设为负数,让 变成 ,这意味着我们永远坐在那里,等待电流变为零。稍等一下。
使等式成立的第三种方法是设置 。这是有趣的。如果:
这解决了 ,并使我们的电流函数看起来像这样:
最后一步是求出 ,振幅因子。我们用初值条件来做。在开关被翻转的瞬间,感应器有一个已知的电流。为了求 ,我们把已知的 。当前值是 。
全部完成!我们找到了一个函数和两个常数使微分方程成立。我们已经解出了开关打开后的所有时间的电流。
我们可以直接从欧姆定律得到电压 :
自然响应如下所示
这些图显示了 自然响应的形状。对于 ,当前值是 。在 之后,电流呈指数曲线下降,直到变成 。变化率(斜率)在开始时最大,此时电流最大。比率 决定指数响应的陡度。
在 时,电感器上的电压为 ,当电流开始变化时,为 时电压急剧上升。峰值电压取决于启动电流 和电阻 (奇怪的是,不取决于电感器的值 )。电压沿类似的指数曲线下降,直到它消失到 。
把这些计算出来的图和我们之前画的图比较一下。草图的形状是对的。
电阻-电感组合的时间常数
指数必须是一个普通的数,不能有维数。这意味着商数 的单位必须是 ,所以它可以抵消 。这意味着 的单位是 。
电感器和电阻的时间常数随着电感的增大而变长,随着电阻的增大而变短(与 的时间常数相反。当电感器和电阻都增大时, 和 都会变长)。
使用 ,我们可以写出这样的自然响应方程:
当 等于时间常数时, 的指数变成 ,指数项等于 ,或约 。时间常数决定了指数曲线下降到零的速度。在 时间常量通过之后,当前值将下降到初始值的 。
自然反应示例
让我们一起做一个例子。电路:
在 处打开开关。
在 之后为 和 编写表达式。
示例电路的自然响应如下:
总结
其中 是 时的当前值。
附录-求解可分离变量微分方程
提醒一下, 电路的微分方程为:
下面是求解这个可分离变量微分方程的步骤。如果您在微积分学习中已经介绍了这种技术,那么您就可以同时解出 和 一阶微分方程,而无需猜测解。
这与我们在主要文章中通过猜测解决方案得出的结果相同。
Sal有一系列的视频展示了如何解这类可分离变量微分方程。